Emporio Armani мужские    часы

Фотокамеры Nikon

Гуманитарные науки

У нас студенты зарабатывают деньги

 Дипломы, работы на заказ, недорого

Дипломы, работы на заказ, недорого

 Cкачать    курсовую

Cкачать курсовую

 Контрольные работы

Контрольные работы

 Репетиторы онлайн по английскому

Репетиторы онлайн по английскому

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Готовые шпаргалки, шпоры

Готовые шпаргалки, шпоры

Отчет по практике

Отчет по практике

Приглашаем авторов для работы

Авторам заработок

Решение задач по математике

Закажите реферат

Закажите реферат

Свойства ядер Масса атома Магнитный момент ядра Изотопический спин Квантовая статистика Капельная модель Оболочечная модель


Реакции слияния легких ядер носят название термоядерных реакций, так как они могут протекать только при очень высоких температурах. Чтобы два ядра вступили в реакцию синтеза, они должны сблизится на расстояние действия ядерных сил порядка 2·10–15 м, преодолев электрическое отталкивание их положительных зарядов.

Цепная реакция деления Деление ядер

Рассмотрим цепной процесс, у которого время нейтронного цикла τ ≈ 10-3с. Такая величина τ характерна для реакторов на тепловых нейтронах. Если предположить, что коэффициент размножения k = 1,005, то за одну секунду число нейтронов, согласно (5.3.7). увеличится в

(5.3.10)

В такое же число раз возрастет количество делений в единицу времени и, следовательно, мощность установки. Ясно, что управлять таким процессом невозможно и в контролируемой установке превышение k над единицей всего на 0,5% недопустимо. Приведенная оценка не учитывает запаздывающих нейтронов и поэтому является завышенной. Действительно, число нейтронов в активной зоне в данный момент времени может быть представлено следующим образом: Гироскопы Гироскопом (или волчком) называется массивное симметричное тело, вращающееся с большой скоростью вокруг оси симметрии.

Ni+1 = Np + Nd,

(5.3.11)

где: Np – количество мгновенных нейтронов (pprompt), возникших непосредственно в момент деления ядер; Nd – количество запаздывающих нейтронов (ddelay), возникших из осколков деления в результате запаздывающего энерговыделения. Разделив равенство (5.3.11) слева и справа на количество нейтронов Ni в предыдущем цикле и учитывая определение (5.3.2), получим, что коэффициент размножения может быть представлен в виде суммы двух слагаемых:

k = kp + kd,

(5.3.12)

из которых первое является коэффициентом размножения на мгновенных нейтронах, а второе – коэффициентом размножения на запаздывающих. Вспомним, что доля запаздывающих нейтронов в полном числе вторичных нейтронов деления обозначается β (см. определение (5.2.8) и таблицу (5.2.2.). Тогда в цепном процессе, идущем в 235U под действием тепловых нейтронов

kp =  k(1 – β) = 1,005(1 – 0,0065) = 0,9985,

(5.3.12)

kd =  k β =1.005·0,0065=0,0653.

(5.3.12)

Таким образом, цепной процесс на одних только мгновенных нейтрона является подкритическим, и управление процессом осуществляется с помощью изменения количества запаздывающих нейтронов. Если kp становится равным или больше единицы, что соответствует k≥ (1 + β), то цепной процесс становится неконтролируемым.

Найдем среднее время τ0 нейтронного цикла с учетом запаздывающих нейтронов. По правилу нахождения среднего

τ0 = (1 – βp + βτd,

(5.3.14)

где τp – среднее время жизни мгновенных нейтронов, а τd – запаздывающих. Например, среднее время жизни запаздывающих нейтронов для 235U составляет около 13 с и для τp≈ 10-3с получаем

τ0 = 10-3 + 0,085≈ 0,085 с.

(5.3.15)

Из приведенного примера следует важный вывод о том, что среднее время нейтронного цикла цепного процесса определяется средним временем жизни запаздывающих нейтронов и не зависит от времени жизни быстрых, но при условии k < (1 + β). Используя в примере (5.3.10) время τ = τ0 = 0,085 с получим, что за одну секунду мощность цепного процесса увеличится всего на 6 %, что не представляет проблем для регулирования. В теории регулирования цепного процесса обычно используется величина T, называемая периодом реактора, которая есть время, в течение которого количество нейтронов в активной зоне увеличивается в «е» раз. Из (5.3.7) получаем, что

.

(5.3.16)

Если опять же принять k = 1,05, а τ = 0,085 с, то период реактора Т = 17 с. При k  1 T ∞, что следует непосредственно из (5.3.16).

 

Для осуществления цепной реакции необходимо, чтобы так называемый коэффициент размножения нейтронов был больше единицы. Другими словами, в каждом последующем поколении нейтронов должно быть больше, чем в предыдущем.
Электротехника расчеты Физика ядра Ядерное оружие Cвойства атомных ядер